

A leptonok családja, tömege (GeV/c2) és töltése
|
A felvételen a Berkeley Egyetem neutrínó detektorát látjuk, amelyik
a kanadai Sudburyben található, egy mély bányában. A többi híres
neutrondetektor is ilyen "egzotikus" helyen van pl. Hawaii partjai
előtt 4km mélyen a tengerben, a Bajkál-tóban 1km mélyen, vagy a Gran
Sasso hegy alatt átmenő autópálya alagútban, vagy új tervek szerint
a Déli Sark jegében. A helyszín megválasztása nem véletlen. A
neutrínó rendkívüli áthatolóképességű, az anyaggal alig lép
kölcsönhatásba, tehát a föld mélyéig is könnyedén eljut. Ebben a
mélységekben azonban a kozmikus sugárzás többi összetevője már elég
jól kiszűrhető. A neutrínó közvetlen detektálása ennek ellenére nem
egyszerű feladat. Hiába van jelen mindenhol óriási mennyiségben. Egy
köbcentiméternyi térben egymillió is található belőlük. Ezeknek a
neutrínó kísérleteknek a fő célja kozmoszból érkező neutrínók
kutatása. Az "SN 1987A" szupernóva kitörés idején sikerült észlelni
először ilyen neutrínókat földalatti detektorokban, ami új korszakot
nyitott: a neutrínó-asztronómia korszakát.
Reines és Cowen az elektronhoz kapcsolódó neutrínót fedezte fel.
Gyorsítás kísérletek nyomán fel kellett tételezni, hogy az
elektronhoz kapcsolódó neutrínó-antineutrínó páron kívül, a müonhoz
is kapcsolódik egy neutrínó-antineutrínó pár. Ezt 1961-ben sikerült
kísérletileg kimutatni Brookhavenben. Addigra azonban már 1957-ben
felvetette Bruno Pontecorvo olasz születésű fizikus, hogy az
elektronneutrínó és müonneutrínó nem is teljesen különböző
részecskék, hanem egyetlen részecske egymásba kölcsönösen átalakulni
képes állapotai. Ez a kölcsönös átalakulás elképzelése szerint
oszcilláció-jellegű, vagyis egy adott neutrínó haladása során
szinuszhullám-szerűen hol az egyik, hol a másik állapotban van
jelen, a szinuszhullám csúcsai között pedig kevert állapotban. Ez
azonban csak úgy lehetett elméletileg lehetséges, ha a két állapot
nyugalmi tömege különbözik egymástól, ami egyben azt is jelentette,
hogy legalább az egyik állapotnak zérustól különböző nyugalmi tömege
kell legyen. A képet tovább bonyolította, hogy 1974-ben felfedezték
a tau-részecskét ( Martin Perl Stanfordban), így fel kellett
tételezni, hogy ahhoz is tartozik egy harmadik neutrínó-antineutrínó
pár.
Gyorsítós kísérletekben a neutrínót általában mindig a látható
részecskenyomokból meghatározható energia-, impulzus- és
impulzusnyomaték hiány alapján azonosítják. Közvetlenül csak nagyon
nehezen, óriási berendezésekkel detektálhatók, mivel csupán a gyenge
kölcsönhatásban vesznek részt, a gyenge kölcsönhatás valószínűsége
pedig a kölcsönhatás rövid hatótávolsága miatt olyan csekély, hogy a
neutrínó gyakorlatilag kölcsönhatás nélkül hatol át a Föld teljes
tömegén is.
A neutrínó közvetlen detektálását célzó első kísérlet az 1960-as
évek második felében lefolytatott Davis-kísérlet volt.
Ennek során azokat az antineutrínókat próbálták meg detektálni,
amelyek a Napban lejátszódó termonukleáris reakcióciklus során
keletkeznek. A cél az elméleti számítások igazolása volt. Az akkor
óriásinak számító berendezésben kálium atommag fogott be
antineutrínót, és ennek során radioaktív argon atom keletkezett. Az
argon nagyon rossz oldhatósága folytán rendkívül csekély mennyiség,
napi néhány atom keletkezése esetén is kihajtható a detektor fő
tömegét adó folyadékból, és jellegzetes radioaktív bomlásával
detektálható. A berendezés, amelyet vastag földréteg védett a zavaró
sugárzásoktól, így kizárólag az elektron-antineutrínókat detektálta,
azokat is csak egy meghatározott energiasávban, épp abban, amelyben
a Napból érkező antineutrínókat várták. A kísérlet gyors csalódást
okozott, mert csak fele annyi antineutrinót észleltek, mint
amennyit a Napra vonatkozó számítások alapján vártak. Az egyik
lehetőséget az eltérés magyarázatára épp a neutrinóoszcilláció
feltételezése adta: ha az elektronneutrinó és a müonneutrinó
kölcsönösen átalakulhat egymásba, akkor kellően hosszú út után
(márpedig a Nap-Föld távolság kellően hosszú út) az eredetileg
elektron-antineutrinónak indult részecskék körülbelül a fele van már
csak elektron-antineutrinó állapotban, a másik fele
müon-antineutrinó állapotban. Ezt az elképzelést akkor azért
vetették el, mert a mérési idő növelésével, a statiszika
növekedésével, a mérési pontosság ebből eredő növekedésével
kiderült, hogy nem is a fele hanem csak a harmada mérhető az
elméletileg várt elektron-antineutrinó mennyiségnek. Így a
neutrinóoszcillációhoz, mint a Davis-kísérlet magyarázatához csak
akkor lehetett visszatérni, amikor a tau-részecske felfedezésével
már három neutrinó-antineutrinó pár szerepelt az elméletben.
1998-ban legalább az egyik neutrinó zérustól különböző nyugalmi
tömegére bizonyítékot szolgáltatott a Super-Kamiokande berendezés
Japánban, Kamioka városa közelében, egy hegy gyomrában. A detektor a
Cserenkov-detektorosak csoportjába tartozik. 1996. április 1-je óta
működik. A 22500 köbméteres, ultratiszta vízzel telt
rozsdamentes acél tartályt 11146 nagy felületű
fotoelektronsokszorozó figyeli, egyenként mintegy 0,5 m
katódátmérővel, összesen mintegy 4000
m2 katódfelülettel. Ezt a detektort 600m földréteg
mellett egy 4,7 m vastag külső Cserenkov-detektor védi a kívülről
jövő sugárzás zavaró hatásától, a külső árnyékoló detektorban
további 1885 kifelé néző fotoelektronsokszorozó figyeli a fő
detektorba kívülről behatoló, valamint az azt elhagyó
részecskéket.
A Super-Kamiokande berendezés hármas célt szolgál: az esetleges
protonbomlások megfigyelését, a Napból származó
elektron-antineutrinók vizsgálatát, és a kozmikus sugárzás hatására
a földi légkör legfelső rétegében keletkező neutrinók vizsgálatát.
Protonbomlási eseményt eddig nem találtak, a Napból eredő
antineutrinók vizsgálatához még nem gyűlt össze elegendő számú
esemény. Az itt leírt eredmény a légkör tetején keletkező neutrinók
vizsgálatából származik.
Az atmoszféra tetejére érve, és az ottani atommagok nukleonjaival
ütközve a nagy energiás kozmikus sugárzási részecskék
részecske-kölcsönhatások sorozatát, részecskék záporát idézik elő.
Az ezek során egyebek mellett keletkező töltött pi-mezonok jelentős
része elbomlik, még mielőtt újabb kölcsönhatásba lépne, a pion
bomlásából keletkező müon maga is elbomlik. A pozitív pion pozitív
müonra és müon-antineutrinóra, a keletkezett pozitív müon
pozitronra, müon-antineutrinóra és elektronneutrinóra bomlik.
Hasonlóan, a negatív pionból két lépésben elektron, két müonneutrínó
és elektron-antineutrinó keletkezik. A keletkező müonneutrinók és
-antineutrinók száma tehát kétszerese az elektronneutrinók és
-antineutrinók számának. A légkörben, majd a földben minden más
részecske kölcsönhatások és esetleges bomlások sorozatában
elnyelődik, csak a neutrinók juthatnak el a detektorig, azok viszont
minden irányból, tehát a Föld túloldaláról is.
A keletkezett neutrinók bizonyos (meglehetősen kicsiny)
valószínűséggel kölcsönhatásba lépnek egy kvarkkal a detektor
közelében, ennek során az elektronneutrinóból elektron, a
müonneutrinóból müon keletkezik, amely néhány méteres utat tesz meg
a detektor vizében. Mivel ezek a részecskék a vákuumbeli
fénysebességhez közeli sebességgel haladnak, gyorsabbak, mint a fény
sebessége a vízben, ezért Cserenkov-sugárzást keltenek. A
vizsgálatokhoz azokat az eseményeket választották ki,
amelyekben egyetlen elektron vagy müon keletkezett, és az esemény
teljes egészében a detektor belsejében játszódott le, vagyis a külső
árnyékoló detektor nem adott jelet. Naponta átlagosan 5,5 ilyen
esemény észlelhető. A Cserenkov-sugárzást keltő részecske energiája
meghatározható a fényinenzitásból, a fajtája meg abból, hogy a müon
egyenes úton halad, így éles gyűrűt ad, az elektron sokszorosan
szóródik útja során, így a fénygyűrűje elmosódottabb. Ahhoz, hogy a
tauneutrinók tau részecskét keltsenek a vizsgált eseményekben kevés
az energia, így tauneutrinót még nem észlelt a detektor.
A detektor működésének első 535 napján észlelt 4353 esemény alapján
megállapították, hogy a müonesemények erős irány- és energiafüggést
mutatnak, amíg az elektroneseményekben ilyen függés nem észlelhető.
A müonesemények effajta függése azt jelenti, hogy a detektorba
bizonyos szögekben, tehát a Föld tömegén áthaladva más-más
irányokból érkező müonneutrinók között többet sikerült észlelni. Ez
valószínűleg azért van, mert valóban több müonneutrinó érkezik
bizonyos irányokból. Alulról mintegy fele annyi müonesemény
észlelhető, mint felüliről. Erre számos elméleti magyarázatot
végigpróbáltak, de csak egyetlen egy lehetőség felel meg a
kísérletileg észlelt szögfüggésnek: az, hogy a müonneutrinók
valamilyen (nem elektron-) neutrínóval oszcillálnak a Föld tömegén
átvezető hosszú úton. Az oszcillációkban a müonneutrínó párja nem
lehet elektronneutrínó, mert az elektronneutrínók száma nem mutat
szögfüggést. Az elektronneutrió oszcillációja számára tehát túl
rövid a Föld tömegén átvezető néhány ezer kilométeres, legfeljebb
13000 km körüli út. ( A Davis-kísérletben szereplő 150 millió
kilométeres Nap-Föld távolság viszont már feltehetőleg elég.) Amivel
a müonneutrinó oszcillál, az vagy a tauneutrinó, vagy egy
egyesek által feltételezett úgynevezett steril neutrinó, amely
semmilyen kölcsönhatásban nem vesz részt, még a gyenge
kölcsönhatásban sem. A két lehetőség között dönteni lehet majd az
észlelt semleges pionok számának szögfüggéséből. A tauneutrinó,
a müonneutrinó és az elektronneutrinó ugyanis azonos valószínűséggel
kelt semleges piont, amely nagyon rövid úthosszon, a milliméter
töredék részén elbomlik két gamma-fotonra, így a
Cserenkov-detektorban jellegzetes átfedő kettős fénygyűrűt hoz
létre. Az ilyen kettős gyűrűk eddigi száma (200) és szögeloszlása
inkább a tauneutrinót valószínűsíti a müonneutrínó oszcillációs
párjaként, de az eddigi eredmény az ilyen események kis száma miatt
még nem meggyőző.
A neutrinók tehát oszcillálnak, átalakulnak egymásba. Ez pedig a
legújabb részecskefizikai elméletek szerint csak akkor lehetséges,
ha eltér a tömegük. Ha tehát valamelyikük nyugalmi tömege zérus is,
a másik még biztosan tömeggel rendelkezik! A kísérleti eredmény
kvantitatív elemzése szerint az észlelt oszcilláció akkor
lehetséges, ha a müonneutrinó és oszcillációs párja között a
tömegkülönbség 0,07+-0,04 eV, vagyis a két neutrinó közül legalább
az egyiknek a nyugalmi tömege legalább ennyi. Ez az elektrontömegnek
körülbelül tízmilliomod része. Mivel azonban a neutrinók száma az
Univerzumban mintegy 50 milliárdszorosa az elektronok számának, még
ilyen kis nyugalmi tömeg mellett is számottevő a neutrinók
össztömegére jutó rész a Világegyetem össztömegéből. Ha
a későbbiekben az derülne ki, hogy a neutriótömeg jóval nagyobb
a most észlelt tömegkülönbségnél, mondjuk, elektronvolt
nagyságrendű, az azt jelentené, hogy a neutrinók össztömege domináns
részét tenné ki a Világegyetem össztömegének.
Ez magyararázhatná talán a hiányzó sötét anyag problémáját is, ahogy azt már a hetvenes években felvetette az
orosz Zeldovics, valamint ifj.Szalay Sándor és Marx György.
Az utóbbi ismertető Válas György internetes cikke nyomán
készült. |